發(fā)布時間：2019-11-14 瀏覽量：3777
微納米氣泡是氫氣醫(yī)學(xué)的應(yīng)用技術(shù)
氫水是一種志趣的給氫辦法，可是氫氣難溶于水是限制氫水的最大阻礙，幸虧的是，納米氣泡被證明是打敗難溶氣體溶解的最志趣技能，理論上納米氣泡不或許安穩(wěn)存在，可是實踐證明這種氣泡不只 能安穩(wěn)存在，而且因為天然生成的利益讓這種氣泡稱為氫氣溶解的最大神器。不得不說，氫氣醫(yī)學(xué)來的機會正好，有納米氣泡相助，氫水不走向光芒，氫氣都不好意思。 氫氣醫(yī)學(xué)給納米氣泡供給了志趣舞臺，納米氣泡給氫氣醫(yī)學(xué)供給了志趣技能，氫醫(yī)學(xué)納米氣泡是相輔相成的技能。 一般狀況下，氣液混合首要經(jīng)過兩種辦法完結(jié)：一種是液體以液體的辦法自動進入氣體中，另一種是氣體向液體中鼓氣。納米氣泡作為一種氣體溶解新技能，是氫氣醫(yī)學(xué)的最佳最志趣技能，這現(xiàn)已受 到氫氣醫(yī)學(xué)工業(yè)和學(xué)術(shù)界的廣泛承受和認可。我們從事醫(yī)學(xué)和健康工業(yè)的學(xué)者和技能人員，對納米氣泡仍然存在隔行問題，有必要認真學(xué)習。 相變技能運用規(guī)劃廣泛，如環(huán)境、農(nóng)業(yè)、醫(yī)療、化工和動力等范疇。氣／液相變技能通常用于廢水和水處理技能、水生態(tài)系統(tǒng)康復(fù)、食物加工、水產(chǎn)農(nóng)業(yè)、石化等行業(yè)。大大都氣液相變進程功率遭到 多種操作和介質(zhì)性質(zhì)的影響。從傳質(zhì)理論角度，首要考慮的優(yōu)化戰(zhàn)略是添加觸摸外外表積。重要影響要素包含混合器的規(guī)劃、柱包裹資料、擋板結(jié)構(gòu)、噴淋辦法、打針噴嘴、散布器規(guī)劃等，非必須影響 要素包含觸摸相之間的熱傳質(zhì)或反應(yīng)外表。 一、什么是納米氣泡 氣泡是指液體內(nèi)布滿氣體的空穴，發(fā)作氣泡的底子條件是液體內(nèi)氣泡內(nèi)壓不小于環(huán)境壓力。氣泡外表具有不同于氣泡地點液體性質(zhì)的成分。外表活性劑對氣泡的構(gòu)成十分重要但并不是有必要條件。因為 浮力比較大，大氣泡一般會活絡(luò)上升到外表崩解，直徑小于1微米的氣泡也便是微納米氣泡因存在現(xiàn)在不了解的機制，能在液體中長期安穩(wěn)存在。 納米技能范疇，一般習慣把100納米以下作為納米顆粒的最大規(guī)范，可是納米氣泡直徑一般是大于100納米，氣泡研討范疇一般把1000納米以下作為納米氣泡或微納米氣泡，100微米以下為纖細氣泡。 納米氣泡有兩種底子類型，一種對錯球形界面納米氣泡，是固定散布在液體和固體界面上的氣泡，這種氣泡在學(xué)術(shù)界被研討相對充分，但運用相對少。另一種便是我們比較了解的體相納米氣泡，便是 懸浮在液體中的球形納米氣泡。本文首要指體相納米氣泡。 雖然氣泡的研討前史現(xiàn)已跨越半個世紀，可是氣泡的類型和分類一貫存在爭議。學(xué)術(shù)上對氣泡分類首要依據(jù)氣泡性質(zhì)的不同，最常用的政策是氣泡巨細、外表特征和氣泡壽數(shù)。這些特征首要選擇于氣 泡巨細，因而許多學(xué)者把氣泡巨細作為僅有分類規(guī)范。依照這個規(guī)范，氣泡被分為大氣泡、微米氣泡、亞微米氣泡或納米氣泡，也有選用更粗淺分類為大氣泡、小氣泡和超小氣泡。雖然學(xué)者們對氣泡 的巨細規(guī)劃詳細有不同觀念，但大大都贊同微氣泡直徑應(yīng)該在10－100微米的規(guī)劃，1-10微米為亞微米氣泡，10-1000納米為納米氣泡。 經(jīng)典理論以為氣泡越小外表張力越大，納米氣泡外表張力大構(gòu)成內(nèi)壓十分高，因而納米氣泡存在性和安穩(wěn)性一貫是有爭議的話題。許多學(xué)者運用不同技能勘探納米氣泡。與大氣泡研討相同，學(xué)者們沒 有糾結(jié)于納米氣泡的界說。有學(xué)者甚至忽視納米氣泡和微米氣泡存在被忽視的直徑規(guī)劃，以為直徑小于200納米的氣泡為納米氣泡，10微米以上的為微米氣泡，對200納米到10微米之間的氣泡不去理 會，也有學(xué)者把200納米－10微米氣泡界說為微納米氣泡，這闡明對超纖細氣泡的分類缺少明晰的規(guī)范。2012年，吳等界說納米和亞微米氣泡，以為500納米以下為納米和亞微米氣泡。最近有學(xué)者以為 直徑小于數(shù)百納米的氣泡為納米氣泡，這不只含糊而且存在對立。總歸，納米氣泡直徑的最大規(guī)范存在不同觀念，直徑小于1微米的氣泡因為規(guī)范和特征相似可分類為超細氣泡或納米氣泡。 氣泡分類不只依據(jù)巨細，而且依據(jù)其特征和在液體中的行為。圖1對不同氣泡巨細的分類進行了匯總。1－10微米氣泡其巨細和特征都介于微米氣泡和納米氣泡之間，被歸類到亞微米氣泡。雖然學(xué)術(shù)界 對微米氣泡的特征有一同觀念，可是對氣泡的巨細規(guī)劃沒有統(tǒng)一規(guī)范。 圖1. 氣泡巨細和特征 TemesgenT, Bui TT, Han M, Kim TI, Park H. Micro and nanobubble technologies as a newhorizon for water-treatment techniques: A review. Adv Colloid Interface Sci.2017 Aug;246:40-51. doi: 10.1016/j.cis.2017.06.011. Epub 2017 Jun 27. 二、納米氣泡特征 契合納米資料規(guī)矩，納米氣泡也具有比外表積大的特征，這也是納米氣泡作為氣液技能應(yīng)該的重要根底。別的，納米氣泡還具有剛性大，外表有負電荷，浮力小，安穩(wěn)性極好，長壽數(shù)等特征，選擇了 納米氣泡的特別用處。納米氣泡內(nèi)壓和安穩(wěn)性方面，存在理論核算和實踐不符的狀況，現(xiàn)在并沒有明確的定論。 氣泡外表積和氣泡直徑呈負相關(guān)聯(lián)絡(luò)，（外表積A和直徑D的數(shù)學(xué)聯(lián)絡(luò)A＝6/D）。因而同樣體積的氣泡，100納米直徑氣泡外表積是10微米直徑面積的100倍。 理論上氣泡構(gòu)成耗費能量依賴于界面面積，界面面積選擇于氣泡外表張力。直徑小于25微米的小氣泡外表剛性強，相似于高壓氣球，不簡略割裂。數(shù)毫米直徑的大氣泡外表比較柔軟，很簡略變形破 裂。大氣泡的浮力比較大很簡略上升到液面。Stokes公式R =ρgd2/18μ（ρ = 密度，g = 重力加速度，d =氣泡直徑，μ =粘滯度）可核算氣泡上浮速度。氣泡上漂浮速度和氣泡直徑的平方成正 比，這種聯(lián)絡(luò)只運用于小氣泡。直徑大于2毫米的大氣泡因為外形發(fā)作改動，上升速度并不會受直徑影響。低于1微米的納米氣泡上升速度十分慢，遠低于布朗運動，整體上表現(xiàn)為不上升。 除了浮力外，直徑小于25-50微米的小氣泡有自動縮短特性。依據(jù)Henry規(guī)矩，溶液中溶解氣體的分壓與氣泡內(nèi)氣體分壓共一同，氣泡內(nèi)氣體溶解和溶液中氣體向氣泡內(nèi)開釋抵達平衡。小氣泡因為外表 張力效果內(nèi)壓添加，構(gòu)成氣泡內(nèi)氣體分壓跨越氣泡周圍溶解氣體分壓，氣泡內(nèi)氣體超周圍靜溶解，這會導(dǎo)致氣泡進一步縮小，體積縮小導(dǎo)致外表張力效應(yīng)增強，導(dǎo)致正反饋效應(yīng)，氣泡會活絡(luò)潰散。相 反大氣泡因為上升周圍靜水壓下降導(dǎo)致內(nèi)壓下降，減壓導(dǎo)致氣泡體積增大，氣泡內(nèi)氣體分壓下降，導(dǎo)致溶液中氣體向氣泡內(nèi)靜開釋，這會導(dǎo)致氣泡體積增大，外表張力效應(yīng)下降，氣泡內(nèi)壓進一步降 低。所以，在某氣體飽滿溶液中，這種氣體的氣泡有大者增大，小者縮小的趨勢。看來氣泡也剛好契合馬太效應(yīng)。 這種狀況十分契合潛水員減壓病發(fā)作的進程，潛水員在水下逗留必定時刻后，體液中氣體抵達必定飽滿度，一旦回來水面速度過快，身體內(nèi)一些氣泡會因為環(huán)境壓下降而增大，這種趨勢過于嚴峻就導(dǎo) 致氣體阻斷血流壓迫組織等結(jié)果，便是典型的減壓病。醫(yī)治減壓病的原理也很簡略，便是把潛水員進行從頭加壓，加壓的效果便是把大氣泡變成小氣泡，小氣泡有變小消失的趨勢，處理了氣泡就解除 了病因。 圖2. 經(jīng)典氣泡的馬太效應(yīng) 納米氣泡也存在比較強的靜電場，能防止氣泡發(fā)作融合，仇視浮力效果。在水平電場中，氣泡電荷選擇于水平速度v = ζε/μ（v=水平速度，ζ = zeta電位(V), ε =水的介電常數(shù)(s2×C2×kg- 1×m-3)，μ =粘滯度(Pa×s).） zeta電位一般是負值，但大大都與氣泡直徑無關(guān)。zeta電位受水的pH值影響十分大，也遭到離子強度影響（離子濃度越大，zeta電位越低）。一切氣泡都具有負電位，相互之間的靜電排擠力能約束氣 泡融合。因為氣泡越小，需求的能量越大，因而小氣泡割裂也不簡略發(fā)作。所以，小氣泡能夠增大或縮小，但不簡略發(fā)作融合和割裂。 不可溶性氣體能夠構(gòu)成超長壽數(shù)的納米氣泡。依據(jù)Laplace公式，Pi＝Po＋4γ/d，氣泡內(nèi)壓等于環(huán)境壓與4γ/d的和（γ是外表張力(N m-1) ，d 是氣泡直徑(m)），氣泡直徑越小，內(nèi)壓越大。10微米 氣泡內(nèi)壓約1.3個大氣壓，100微米氣泡約1.03個大氣壓。依據(jù)核算，納米氣泡內(nèi)壓會抵達十分高水平，足以讓內(nèi)部氣體活絡(luò)溶解消失。這和納米氣泡具有長壽數(shù)的實踐不符，闡明這種理論自身存在缺 陷。現(xiàn)在還不能供認Laplace公式是否適合于納米氣泡，可是在沒有電荷等其它影響要素存在的狀況下，150納米液滴（相似氣泡）外表張力確實能前進20倍。批改理論或?qū)ふ以蚨加谢蛟S。有人提出 或許是外表資料對外表張力發(fā)作的影響，也有人以為是過飽滿溶液能下降納米氣泡外表張力，也是納米氣泡長壽數(shù)的原因。如氣泡氣液界面包含外表活性劑（成心或偶然）如蛋白質(zhì)或去垢劑，外表活 性劑能下降外表張力，下降氣泡內(nèi)壓，添加氣泡安穩(wěn)性。超聲氣泡造影劑和藥物運送氣泡便是運用這樣的原理。 納米氣泡是有用的氣液共處理進程，曾經(jīng)20年，這一技能遭到許多研討人員的注重。大都研討會集在微納米氣泡制備、測定和超纖細氣泡特性分類等方面。最近有研討探求了微納米氣泡工業(yè)化運用的 或許性。依據(jù)開端研討效果，許多學(xué)者提出，水處理技能是微納米氣泡最有前景的范疇。即便最有前景的水處理范疇，納米氣泡的研討仍然不充分，如現(xiàn)有研討對氣泡巨細的界說和分類方面都沒有統(tǒng) 一認識。 三、納米氣泡制備辦法 氣泡發(fā)作是靜態(tài)或準靜態(tài)進程，然后進入融合和割裂的動態(tài)進程，氣泡的構(gòu)成、增大和潰散空化進程。依據(jù)氣泡內(nèi)容的不同，空化分為霧空化和氣空化。氣泡構(gòu)成首要是在特定溫度狀況下壓強下降到 某一個閾值，這相似于歡娛，差異是壓強下降而不是溫度添加。氣泡融合和氣泡潰散是小氣泡的兩種相反狀況，小氣泡結(jié)合起來能夠變成大氣泡，也能經(jīng)過潰散變成更小的氣泡。 學(xué)者依據(jù)不同需求運用不同技能制備小氣泡，氣泡制備辦法首要包含水力空化和顆粒空化、聲學(xué)或聲波降解法、電化學(xué)氣蝕和機械拌和等。一切這些技能反面的物理學(xué)根底都是利益外表張力和能量消 耗下降壓強。降壓強空化有兩種技能，一是運用水流湍流構(gòu)成壓強改動的水力空化，另一個是運用聲波的空化效果。部分能量耗竭空化能夠用光源光子或其他底子粒子誘導(dǎo)。在水處理技能中，水力空 化是最常用的氣泡制作技能，能夠經(jīng)過加壓飽滿、氣泡剪切、割裂和機械拌和等。聲或聲波系統(tǒng)運用超聲波，超聲波探頭有的放在液體內(nèi)，也有放在液體外的。聲波空化是運用聲波在液體中發(fā)作的高 負壓跨越周圍靜水壓發(fā)作空化效果。聲波空化有兩種狀況，第一種狀況是均勻成核。是液體在割裂時聲波引起的拉應(yīng)力跨越分子間效果力。完結(jié)這一政策所需的能量遠遠大于理論核算值。因為液體本 身具有非均勻性，氣泡出現(xiàn)具有不供認性。第二種類型的空泡是異相成核。空化在液體最單薄的區(qū)域出現(xiàn)。例如液體中原本存在不簡略松懈的氣體。電化學(xué)系統(tǒng)是用外表發(fā)作電流構(gòu)成氣泡的辦法。機 械空化是運用高速拌和的辦法將有限體積的氣體和液體進行混合，其原理和水力空化相似。 納米氣泡的底子制作辦法有四類，一是加減壓法，二是機械旋切法，三是超聲空化法，四是湍流管法。一般是將多種辦法聯(lián)合起來運用，能夠獲得比較好的效果。 四、納米氣泡超長壽數(shù)原因剖析 納米氣泡的安穩(wěn)性一貫存在爭議，依照經(jīng)典的Young–Laplace公式，當氣泡體積越小，外表張力越大，內(nèi)部壓力越大，內(nèi)部壓力大會驅(qū)動氣泡內(nèi)氣體向液體松懈溶解，外表張力和氣體丟失的效果使氣 泡快速趨向縮小甚至潰散消失。例如，當氣泡直徑為159納米時分，其外表張力為13.93mN/m，可發(fā)作大約452kPa的壓力，相當于4.5個大氣壓。這樣高的內(nèi)壓現(xiàn)已抵達氣泡快速潰散的狀況。理論上納 米氣泡不或許長期存在，但許多研討發(fā)現(xiàn)納米氣泡的壽數(shù)十分長。也便是說，理論上液體中納米氣泡簡直不存在，但研討依據(jù)標明液體中納米氣泡能許多長期存在。 需求側(cè)重的是，納米氣泡長壽數(shù)一個重要特征是有一個規(guī)范規(guī)劃，大約在150納米附近，從50納米到500納米（圖3），條件如溫度、液體和氣體成分不同這個規(guī)劃有必定改動。跨越這個規(guī)劃，如極小 納米氣泡，仍然契合快速潰散的特征，跨越這個規(guī)劃，正好處于經(jīng)典氣泡具有縮短趨勢的規(guī)劃。 圖3.不同規(guī)范氣泡的特征 納米氣泡超長壽數(shù)的原因有三個假說。一種觀念以為，納米氣泡沒有抵達安穩(wěn)平衡狀況，而是處于亞安穩(wěn)狀況，這種狀況平衡速度十分緩慢。第二種觀念以為，納米氣泡是一種動態(tài)平衡狀況，可是需 要在過飽滿溶液中。這種條件下，新的納米氣泡不斷構(gòu)成和舊的氣泡不斷消失，兩者抵達平衡狀況。第三種觀念以為，Young–Laplace公式對納米氣泡不適用，因為納米氣泡外表張力遭到界面曲度和 內(nèi)部氣體壓力影響十分大。如納米氣泡內(nèi)壓力只需1.4個大氣壓，遠小于依據(jù)Young–Laplace公式的理論核算值。 納米氣泡浮力十分小，而周圍溶液分子運動影響相對很大，導(dǎo)致納米氣泡長期懸浮在液體中。理論上5微米氣泡就不會上升，因為這種氣泡的浮力小于液體活動發(fā)作的影響，遭到氣泡之間和氣泡和 液體分子之間影響也相對比較大。關(guān)于納米氣泡內(nèi)壓，一些科學(xué)界不贊同依據(jù)Young–Laplace公式的理論核算值。Tolman核算了液滴的外表張力，提出跟著體積縮小外表張力相對下降。納米氣泡內(nèi)壓 力也或許低于Young–Laplace公式的理論核算值。Nagayama等進行的分子動力學(xué)模擬也發(fā)現(xiàn)，納米氣泡內(nèi)壓力遠低于Young–Laplace公式的理論核算值。Seung Hoon Oh等進行的氫氣汽油內(nèi)納米氣泡 的剖析發(fā)現(xiàn)，氫氣納米氣泡壽數(shù)能夠安穩(wěn)121天。 納米氣泡安穩(wěn)的要害要素是zeta電位。納米氣泡具有zeta電位，其特征便是氣泡界面外側(cè)呈負電，內(nèi)側(cè)呈正電。彎曲液體外表能發(fā)作電荷是因為水分子結(jié)構(gòu)或離散性。電荷排擠和外表張力效果方向相 反，具有下降內(nèi)壓和外表張力的效果。任何能添加負電荷的物質(zhì)都有利于氣液界面，如氫氧根離子或用防靜電槍添加陰離子能縮小納米氣泡直徑。一般納米氣泡直徑約150納米，二氧化碳納米氣泡混 合1小時后直徑只需73納米，是因為二氧化碳氣泡界面有高濃度碳酸根離子。與外表電荷相似，納米氣泡之間缺少分子間范德瓦效果力（氣泡內(nèi)電子密度接近為零），也能防止氣泡融合。剖析發(fā)現(xiàn)， 納米氣泡外表電荷能仇視外表張力，防止納米氣泡內(nèi)構(gòu)成過高壓，能減少氣體因高壓向液體中溶解，防止氣泡發(fā)作崩解。氣泡抵達平衡是安穩(wěn)的根底，那么外表電荷密度對安穩(wěn)性是需求的。當納米氣 泡發(fā)作縮短時，電荷密度隨之添加，在這個進程中，電荷密度，電荷是使氣泡擴張的效果。即便在平衡狀況，氣泡內(nèi)氣體仍然能夠向未飽滿的液體中溶解，除非這種液體外表也布滿該氣體。 鹽離子濃度是影響納米氣泡安穩(wěn)性的負面要素。研討發(fā)現(xiàn)，高鹽離子能促進納米氣泡集結(jié)和融合，集結(jié)是粒子電荷受離子強度損壞導(dǎo)致的鹽析現(xiàn)象，融合是因為氣水界面發(fā)作了改動。納米氣泡安穩(wěn)性 也會遭到溶液性質(zhì)如酸堿度的影響，理論上堿性約大，氣泡體積越大。 除界面電荷是氣泡安穩(wěn)性添加的重要要素外，氣泡和溶液之間氣體雙向松懈速率下降也是一種要害要素。首要原因是氣泡周圍存在一層殼體樣結(jié)構(gòu)，這層結(jié)構(gòu)內(nèi)氣體溶解度遠高于周圍自由度高的液體 環(huán)境，這種現(xiàn)象在界面納米氣泡現(xiàn)已被證明，估量在體相納米氣泡也存在相似結(jié)構(gòu)（圖4）。Ohgaki等發(fā)現(xiàn)，納米氣泡外表的氫鍵更強，約束了氣體從氣泡外表向溶液中開釋。這層結(jié)構(gòu)感覺很相似生 物大分子外表的結(jié)合水，這種水因為和生物分子構(gòu)成安穩(wěn)的氫鍵，相似于晶體狀況，活動度十分小，或許是導(dǎo)致氣體溶解度添加的一個原因。這也相似于當前比較搶手的界面水效應(yīng)的概念，納米氣泡 大約或許算一種最安全的界面水溶液制備辦法。上海生物物理所張立娟教授早年用同步輻射軟X線對納米氣泡外表這種水結(jié)構(gòu)進行了研討，證明是一種十分特別的水結(jié)構(gòu)。 圖4. 納米氣泡外殼 與一般納米顆粒、膠體和油水乳液相似，納米氣泡也具有自組織趨勢。或許是因為界面電荷、長規(guī)劃吸引、松懈緩慢和界面高滲透壓梯度等要素的聯(lián)合效果。體相納米氣泡剛性大，不簡略被緊縮，但 是拉伸簡略擴張。 體相納米氣泡數(shù)量多的狀況如電解水納米氣泡，外表水比較多，能構(gòu)成更多氫鍵，水合效果更明顯。納米氣泡能前進水分子活動性，這種現(xiàn)象能夠用T2加權(quán)NMR質(zhì)子弛豫時刻延長來剖析。S. Liu, et al. Chem. Eng.Sci. 93 (2013) 250-256. 260納米激起波長，納米氣泡能夠在345納米和425納米開釋出兩個微小寬弱熒光帶，或許是氣泡界面水合離子化合物誘導(dǎo)的電荷密度發(fā)作。P. Vallée,et al. J. Chem.Phys. 122 (2005) 114513.礦藏水中納米氣泡能被磁化，這種磁化能堅持1天以上。K. Uehara et al.Magnetics, 47 (2011) 2604-2607. 五、納米氣泡檢測辦法 雖然納米氣泡十分安穩(wěn)，可是氣泡巨細散布、氣泡數(shù)量和均勻巨細都會跟著時刻發(fā)作改動。界面納米氣泡檢測常用原子力顯微鏡。體相納米氣泡常用光散射、冷凍電子顯微鏡和共振質(zhì)量丈量，共振質(zhì) 量丈量對差異固體顆粒是簡略便利的技能。納米氣泡溶液特征會跟著納米氣泡等效直徑、數(shù)量和巨細散布的影響。不同辦法或許會有不同的測定效果。 納米氣泡遭到布朗運動影響大，外表有硬殼，其行為接近固體納米顆粒。因而納米氣泡能夠用動態(tài)光散射辦法進行丈量，動態(tài)光散射是運用經(jīng)過經(jīng)過樣品的反射波形改動進行剖析。波形受顆粒布朗運 動影響，大氣泡發(fā)作的散射效果強，但動搖比較慢。用Stokes-Einstein公式核算松懈常數(shù)供認顆粒半徑。D = kT/(3ηπd) （D =松懈系數(shù)，k = 波爾茲曼常數(shù)，T = 絕對溫度，η=粘度，d=顆粒直 徑）。這種辦法最多能丈量每毫升10億納米氣泡。剖析整體信號能夠獲得氣泡數(shù)量和巨細散布，但不能獲得每個氣泡的運動狀況。納米氣泡運動需求用納米顆粒盯梢剖析辦法。 圖5 光散射辦法 納米顆粒盯梢剖析如NanoSight是相對剖析辦法，這種辦法運用光散射盯梢小體積（80 pL）中的每個氣泡，能供認特定時刻納米氣泡在X或Y軸上的運動。顆粒運動速度選擇于顆粒巨細，體積越大速度 越小。相對于動態(tài)光散射每毫升至少107個納米氣泡，納米顆粒盯梢剖析能剖析更低濃度納米氣泡。 共振質(zhì)量丈量是對流過一個共振跳板納米氣泡進行的丈量，這是一種比較新的技能，能清楚差異固體和氣體納米顆粒。1微升納米氣泡溶液經(jīng)過共振器每分鐘約12納升，志趣狀況是每秒經(jīng)過一個納米 氣泡，改動有用質(zhì)量并被轉(zhuǎn)換為共振頻率。 圖6 計數(shù)器示意圖 庫爾特氏計數(shù)器是病毒和細菌等微生物的計數(shù)設(shè)備，首要由兩個小室組成，中間以不導(dǎo)電的薄隔板離隔，隔板帶有巨細與待計數(shù)的顆粒相似的單一小孔，每個小室都有電極。當納米氣泡等顆粒進入微 管時，因為管內(nèi)液體被氣泡代替，電阻發(fā)作改動，其改動和顆粒體積有聯(lián)絡(luò)，運用這個特征可對經(jīng)過微管的納米氣泡進行計數(shù)和體積核算。 直徑跨越500納米的大納米氣泡能用高分辨光學(xué)顯微鏡進行圖畫剖析，查詢時需求用亞甲藍進行染色。也有運用氣泡內(nèi)氣體成分的性質(zhì)進行檢測的辦法，例如用紅外勘探二氧化碳納米氣泡。 Zeta電位也常常作為納米氣泡勘探政策，研討閃現(xiàn)當zeta電位比較大時也是納米氣泡安穩(wěn)性的原因，可是這種電位不能供給氣泡數(shù)量和體積的信息。 有人說，納米氣泡外表有負電位，其實便是這種Zeta 電位。納米氣泡和膠體顆粒的性質(zhì)相似，在外表都會構(gòu)成一層電位，這種電位在物理學(xué)上有專門的稱謂，叫Zeta 電位。Zeta 電位頂峰是氣泡直 經(jīng)在10-30微米時。在氣泡直經(jīng)減小小時有電位減少的傾向。 因為松懈粒子外表帶有電荷而吸引周圍的反號離子，這些反號離子在兩相界面呈松懈狀況散布而構(gòu)成松懈雙電層。丈量Zeta 電位的辦法首要有電泳法、電滲法、活動電位法和超聲法，其間電泳法應(yīng) 用最廣。丈量納米氣泡Zeta 電位可運用Zeta 電位剖析儀。 不了解納米氣泡的氫醫(yī)學(xué)者，不是好司機！微納米氣泡|微納米氣泡廠家|微納米氣泡選型|微納米氣泡效果|杭州微納米氣泡|微納米氣泡作用|浙江微納米氣泡|上海微納米氣泡
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